恋爱相对论17集里的经典句子

如果你还在我身边的话。我汇总了所有能形容你的词语，用上了各

种修辞手法，翻来覆去地进行排列组合，不断修饰在心中酝酿了无数遍

的句子和断落，将它组合成诗和章，背得滚瓜烂熟，就是想找个最恰切的

机会，倾诉我对你的爱的告白。也许这一生，我做

过的所有浪漫的事情都超越不了那一刻。而我想要的，不过是在一个平静

的地方，和你一起平凡着。不欺骗时光，不欺骗自己的内心去深爱一个你而已，如果你愿意的话。

爱因斯坦说过，假如你和一位美女坐在一起，就会感觉时间过得很快，但如果是和一位丑女坐在一起，就会觉得时间慢得难耐，这就是相对论。物体的运动是相对的，取决于你所取的参考系。相对运动的各个参考系中的时间的度量和长度度量是不一样的。比如说前段时间古巴的罗伯斯在比赛中打破了刘翔的110米栏的世界纪录，但那些在相对地球接近光速运动的宇宙飞船中的人会认为他没有打破纪录，飞船上的人测得他跑到终点时的时间还要更长一些。这是因为在接近光速运动的参考系中，时间的度量变长了。同理假如你现在穿的是25厘米的鞋，但在宇宙飞船上的人测得你穿的鞋的长度可能就只有20厘米了。还有一点是高速运动不会改变事件发生的同时性，两辆同时到达终点的汽车在飞船上看来也是同时到达的。但不同时发生的事件发生的顺序可能会颠倒，飞船上的人可能会看到你先把苹果吃了，再看到苹果掉在了地上。

维基的相对论简介，如果嫌不够深，多给分我给你更深的版本

Theory of relativity

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This article is about the scientific concept For philosophical or sociological theories about relativity, see Relativism For the silent film, see The Einstein Theory of Relativity

Two-dimensional projection of a three-dimensional analogy of space-time curvature described in General RelativityThe theory of relativity, or simply relativity, encompasses two theories of Albert Einstein: special relativity and general relativity[1] However, the word "relativity" is sometimes used in reference to Galilean invariance

The term "theory of relativity" was based on the expression "relative theory" (German: Relativtheorie) used by Max Planck in 1906, who emphasized how the theory uses the principle of relativity In the discussion section of the same paper Alfred Bucherer used for the first time the expression "theory of relativity" (German: Relativitätstheorie)[2][3]

Contents [hide]

1 Scope

11 Two theory view

2 Special relativity

3 General relativity

4 See also

5 References

6 Further reading

7 External links

[edit] Scope

The theory of relativity enriched physics and astronomy during the 20th century When first published, relativity superseded a 200-year-old theory of mechanics elucidated by Isaac Newton It changed perceptions[4][5][6]

For example, it overturned the concept of motion from Newton's day, into all motion is relative Time was no longer uniform and absolute, as related to everyday experience Furthermore, no longer could physics be understood as space by itself, and time by itself Instead, an added dimension had to be taken into account with curved space-time Time now depended on velocity, and contraction became a fundamental consequence at appropriate speeds[4][5][6]

In the field of microscopic physics, relativity catalyzed and added an essential depth of knowledge to the science of elementary particles and their fundamental interactions, along with introducing the nuclear age With relativity, cosmology and astrophysics predicted extraordinary astronomical phenomena such as neutron stars, black holes, and gravitational waves[4][5][6]

[edit] Two theory view

The theory of relativity was representative of more than a single new physical theory It affected the theories and methodologies across all the physical sciences However, as stated above, this is more likely perceived as two separate theories There are some related explanations for this First, special relativity was published in 1905, and the final form of general relativity was published in 1916[4]

Second, special relativity fits with and solves for elementary particles and their interactions, whereas general relativity solves for the cosmological and astrophysical realm (including astronomy)[4]

Third, special relativity was widely accepted in the physics community by 1920 This theory rapidly became a notable and necessary tool for theorists and experimentalists in the new fields of atomic physics, nuclear physics, and quantum mechanics Conversely, general relativity did not appear to be as useful There had appeared to be little applicability for experimentalists as most applications were for astronomical scales It seemed limited to only making minor corrections to predictions of Newtonian gravitation theory Its impact was not apparent until the 1930s[4]

Finally, the mathematics of general relativity appeared to be incomprehensibly dense Consequently, only a small number of people in the world, at that time, could fully understand the theory in detail This remained the case for the next 40 years Then, at around 1960 a critical resurgence in interest occurred which has resulted in making general relativity central to physics and astronomy New mathematical techniques applicable to the study of general relativity substantially streamlined calculations From this, physically discernible concepts were isolated from the mathematical complexity Also, the discovery of exotic astronomical phenomena in which general relativity was crucially relevant, helped to catalyze this resurgence The astronomical phenomena included quasars (1963), the 3-kelvin microwave background radiation (1965), pulsars (1967), and the discovery of the first black hole candidates (1971)[4]

[edit] Special relativity

Main article: Special relativity

USSR stamp dedicated to Albert EinsteinSpecial relativity is a theory of the structure of spacetime It was introduced in Albert Einstein's 1905 paper "On the Electrodynamics of Moving Bodies" (for the contributions of many other physicists see History of special relativity) Special relativity is based on two postulates which are contradictory in classical mechanics:

The laws of physics are the same for all observers in uniform motion relative to one another (principle of relativity),

The speed of light in a vacuum is the same for all observers, regardless of their relative motion or of the motion of the source of the light

The resultant theory agrees with experiment better than classical mechanics, eg in the Michelson-Morley experiment that supports postulate 2, but also has many surprising consequences Some of these are:

Relativity of simultaneity: Two events, simultaneous for one observer, may not be simultaneous for another observer if the observers are in relative motion

Time dilation: Moving clocks are measured to tick more slowly than an observer's "stationary" clock

Length contraction: Objects are measured to be shortened in the direction that they are moving with respect to the observer

Mass-energy equivalence: E = mc2, energy and mass are equivalent and transmutable

Maximum speed is finite: No physical object or message or field line can travel faster than light

The defining feature of special relativity is the replacement of the Galilean transformations of classical mechanics by the Lorentz transformations (See Maxwell's equations of electromagnetism and introduction to special relativity)

[edit] General relativity

Main article: General relativity

General relativity is a theory of gravitation developed by Einstein in the years 1907–1915 The development of general relativity began with the equivalence principle, under which the states of accelerated motion and being at rest in a gravitational field (for example when standing on the surface of the Earth) are physically identical The upshot of this is that free fall is inertial motion; an object in free fall is falling because that is how objects move when there is no force being exerted on them, instead of this being due to the force of gravity as is the case in classical mechanics This is incompatible with classical mechanics and special relativity because in those theories inertially moving objects cannot accelerate with respect to each other, but objects in free fall do so To resolve this difficulty Einstein first proposed that spacetime is curved In 1915, he devised the Einstein field equations which relate the curvature of spacetime with the mass, energy, and momentum within it

Some of the consequences of general relativity are:

Clocks run more slowly in regions of lower gravitational potential[7] This is called gravitational time dilation

Orbits precess in a way unexpected in Newton's theory of gravity (This has been observed in the orbit of Mercury and in binary pulsars)

Rays of light bend in the presence of a gravitational field

Rotating masses "drag along" the spacetime around them; a phenomenon termed "frame-dragging"

The Universe is expanding, and the far parts of it are moving away from us faster than the speed of light

Technically, general relativity is a metric theory of gravitation whose defining feature is its use of the Einstein field equations The solutions of the field equations are metric tensors which define the topology of the spacetime and how objects move inertially

相对论

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E = mc2相对论是关于时空和引力的理论，主要由爱因斯坦创立，依其研究对象的不同可分为狭义相对论和广义相对论。相对论和量子力学的提出给物理学带来了革命性的变化，它们共同奠定了近代物理学的基础。相对论极大的改变了人类对宇宙和自然的“常识性”观念，提出了“同时的相对性”、“四维时空”、“弯曲时空”等全新的概念。不过近年来，人们对于物理理论的分类有了一种新的认识——以其理论是否是决定论的来划分经典与非经典的物理学，即“非经典的＝量子的”。在这个意义下，相对论仍然是一种经典的理论。

目录 [隐藏]

1 狭义与广义相对论的分野

2 狭义相对论

3 广义相对论

4 相对论的应用

5 相对论对物理学发展的影响

6 文化影响

7 注释

8 参见

9 外部链接

狭义与广义相对论的分野

传统上，在爱因斯坦刚刚提出相对论的初期，人们以所讨论的问题是否涉及非惯性参考系来作为狭义与广义相对论分类的标志。随着相对论理论的发展，这种分类方法越来越显出其缺点——参考系是跟观察者有关的，以这样一个相对的物理对象来划分物理理论，被认为较不能反映问题的本质。目前一般认为，狭义与广义相对论的区别在于所讨论的问题是否涉及引力（弯曲时空），即狭义相对论只涉及那些没有引力作用或者引力作用可以忽略的问题，而广义相对论则是讨论有引力作用时的物理学的。用相对论的语言来说，就是狭义相对论的背景时空是平直的，即四维平凡流型配以闵氏度规，其曲率张量为零，又称闵氏时空；而广义相对论的背景时空则是弯曲的，其曲率张量不为零。

狭义相对论

主条目：狭义相对论

爱因斯坦在他1905年的论文《论动体的电动力学》中介绍了其狭义相对论。

狭义相对论建立在如下的两个基本公设上：

狭义相对性原理（狭义协变性原理）：一切的惯性参考系都是平权的，即物理规律的形式在任何的惯性参考系中是相同的。这意味着物理规律对于一位静止在实验室里的观察者和一个相对于实验室高速匀速运动着的电子是相同的。

光速不变原理：真空中的光速在任何参考系下是恒定不变的,这用几何语言可以表为光子在时空中的世界线总是类光的。也正是由于光子有这样的实验性质，在国际单位制中使用了“光在真空中1/2,9979,2458秒内所走过的距离”来定义长度单位“米”（米）。

在狭义相对论提出以前，人们认为时间和空间是各自独立的绝对的存在。而爱因斯坦的相对论首次提出了时空的概念，它认为时间和空间各自都不是绝对的，而绝对的是一个它们的整体——时空，在时空中运动的观者可以建立“自己的”参照系，可以定义“自己的”时间和空间（即对四维时空做“3＋1分解”），而不同的观者所定义的时间和空间可以是不同的。具体的来说，在闵氏时空中，而如果一个惯性观者（G）相对于另一个惯性观者（G'）在做匀速运动，则他们所定义的时间（t与t'）和空间({x,y,z}与{x',y',z'})之间满足洛伦兹变换。而在这一变换关系下就可以推导出“尺缩”、“钟慢”等效应，具体见狭义相对论条目。

在爱因斯坦以前，人们广泛的关注于麦克斯韦方程组在伽利略变换下不协变的问题，也有人注意到过爱因斯坦提出狭义相对论所基于的实验（如光程差实验等），也有人推导出过与爱因斯坦类似的数学表达式（如洛伦兹变换），但只有爱因斯坦将这些因素与经典物理的时空观结合起来提出了狭义相对论，并极大的改变了我们的时空观。在这一点上，狭义相对论是革命性的。

广义相对论

主条目：广义相对论

在本质上，所有的物理学问题都涉及采用什么时空观的问题。在二十世纪以前的经典物理学里，人们采用的是牛顿的绝对时空观。而相对论的提出改变了这种时空观，这就导致人们必须依相对论的要求对经典物理学的公式进行改写，以使其具有相对论所要求的洛伦兹协变性而不是以往的伽利略协变性。在经典理论物理的三大领域中，电动力学本身就是洛伦兹协变的，无需改写；统计力学有一定的特殊性，但这一特殊性并不带来很多急需解决的原则上的困难；而经典力学的大部分都可以成功的改写为相对论形式，以使其可以用来更好的描述高速运动下的物体，但是唯独牛顿的引力理论无法在狭义相对论的框架体系下改写，这直接导致爱因斯坦扩展其狭义相对论，而得到了广义相对论。

爱因斯坦在1915年左右发表的一系列论文中给出了广义相对论最初的形式。他首先注意到了被称之为（弱）等效原理的实验事实：引力质量与惯性质量是相等的（目前实验证实,在10 − 12的精确度范围内,仍没有看到引力质量与惯性质量的差别）。这一事实也可以理解为，当除了引力之外不受其他力时，所有质量足够小（即其本身的质量对引力场的影响可以忽略）的测验物体在同一引力场中以同样的方式运动。既然如此，则不妨认为引力其实并不是一种“力”，而是一种时空效应，即物体的质量（准确的说应当为非零的能动张量）能够产生时空的弯曲，引力源对于测验物体的引力正是这种时空弯曲所造成的一种几何效应。这时，所有的测验物体就在这个弯曲的时空中做惯性运动，其运动轨迹正是该弯曲时空的测地线，它们都遵守测地线方程。正是在这样的思路下，爱因斯坦得到了其广义相对论。

系统的说，广义相对论包括如下几条基本假设[1]。：

广义相对性原理（广义协变性原理）：任何物理规律都应该用与参考系无关的物理量表示出来。用几何语言描述即为，任何在物理规律中出现的时空量都应当为该时空的度规或者由其导出的物理量。

爱因斯坦场方程（详见广义相对论条目）：它具体表达了时空中的物质（能动张量）对于时空几何（曲率张量的函数）的影响，其中对应能动张量的要求（其梯度为零）则包含了上面关于在其中做惯性运动的物体的运动方程的内容。

因为在现有的广义相对论的理论框架下，等效原理是可以由其他假设推出。具体来说，就是如果时空中有一观者(G)，则可在其世界线的一个邻域内建立的局域惯性参考系，而广义相对性原理要求该系中的克氏符（Christoffel symbols）在观者G的世界线上的值为零。因而现代的相对论学家经常认为其不应列入广义相对论的基本假设，其中比较有代表性的如Synge就认为：等效原理在相对论创立的初期起到了与以往经典物理的桥梁的作用，它可以被称之为“广义相对论的接生婆”，而现在“在广义相对论这个新生婴儿诞生后把她体面地埋葬掉”[2]。

如果说到了二十世纪初狭义相对论因为经典物理原来固有的矛盾、大量的新实验以及广泛的关注而呼之欲出的话，那么广义相对论的提出则在某种意义下是“理论走在了实验前面”的一次实践。在此之前，虽然有一些后来用以支持广义相对论的实验现象（如水星轨道近日点的进动），但是它们并不总是物理学关注的焦点。而广义相对论的提出，在很大程度上是由于相对论理论自身发展的需要，而并非是出于有一些实验现象急待有理论去解释的现实需要，这在物理学的发展史上是并不多见的。因而在相对论提出之后的一段时间内其进展并不是很快，直到后来天文学上的一系列观测的出现，才使广义相对论有了比较大的发展。到了当代，在对于引力波的观测和对于一些高密度天体的研究中，广义相对论都成为了其理论基础之一。而另一方面，广义相对论的提出也为人们重新认识一些如宇宙学、时间旅行等古老的问题提供了新的工具和视角。

相对论的应用

相对论主要在两个方面有用：一是高速运动（与光速可比拟的高速），一是强引力场。

在医院的放射治疗部，多数设有一台粒子加速器，产生高能粒子来制造同位素，作治疗之用。由于粒子运动的速度相当接近光速(09c-09999c)，故粒子加速器的设计和使用必须考虑相对论效应。

全球卫星定位系统的卫星上的原子钟，对精确定位非常重要。这些时钟同时受狭义相对论因高速运动而导致的时间变慢（-72 μs/日），和广义相对论因较(地面物件)承受着较弱的引力场而导致时间变快效应（+459 μs/日)。相对论的净效应是那些时钟较地面的时钟运行的快些。故此，这些卫星的软件需要计算和抵消一切的相对论效应，确保定位准确。[3]

过渡金属如铂的内层电子，运行速度极快，相对论效应不可忽略。在设计或研究新型的催化剂时，经常用上电脑模拟。这些程式便用上了相对论。

相对论指出，光速是信息传递速度的极限。超级电脑的总线时脉一般不能超越30GHz，否则在脉冲到达超级电脑的另一处之前，另一脉冲就已经发出了。结果电脑内不同地方的元件会不协调。相对论为超级电脑的布线长度和时脉上限提供了理论基础。

由广义相对论推导出来的引力透镜效应，让天文学家可以观察到黑洞和不发射电磁波的暗物质，和评估质量在太空的分布状况。

值得一提的是，原子弹的出现并非由于著名的质能关系式(E=mc2)。质能关系式只是解释原子弹威力的数学工具而已。

　　论动体的电动力学

　　爱因斯坦

　　根据范岱年、赵中立、许良英编译《爱因斯坦文集》编辑

　　大家知道，麦克斯韦电动力学——象现在通常为人们所理解的那样——应用到运动的物体上时，就要引起一些不对称，而这种不对称似乎不是现象所固有的。比如设想一个磁体同一个导体之间的电动力的相互作用。在这里，可观察到的现象只同导休和磁体的相对运动有关，可是按照通常的看法，这两个物体之中，究竟是这个在运动，还是那个在运动，却是截然不同的两回事。如果是磁体在运动，导体静止着，那么在磁体附近就会出现一个具有一定能量的电场，它在导体各部分所在的地方产生一股电流。但是如果磁体是静止的，而导体在运动，那么磁体附近就没有电场，可是在导体中却有一电动势，这种电动势本身虽然并不相当于能量，但是它——假定这里所考虑的两种情况中的相对运动是相等的——却会引起电流，这种电流的大小和路线都同前一情况中由电力所产生的一样。

　　堵如此类的例子，以及企图证实地球相对于“光煤质”运动的实验的失败，引起了这样一种猜想：绝对静止这概念，不仅在力学中，而且在电动力学中也不符合现象的特性，倒是应当认为，凡是对力学方程适用的一切坐标系，对于上述电动力学和光学的定律也一样适用，对于第一级微量来说，这是已经证明了的。我们要把这个猜想（它的内容以后就称之为“相对性原理”）提升为公设，并且还要引进另一条在表面上看来同它不相容的公设：光在空虚空间里总是以一确定的速度 C 传播着，这速度同发射体的运动状态无关。由这两条公设，根据静体的麦克斯韦理论，就足以得到一个简单而又不自相矛盾的动体电动力学。“光以太”的引用将被证明是多余的，因为按照这里所要阐明的见解，既不需要引进一个共有特殊性质的“绝对静止的空间”，也不需要给发生电磁过程的空虚实间中的每个点规定一个速度矢量。

　　这里所要闸明的理论——象其他各种电动力学一样——是以刚体的运动学为根据的，因为任何这种理论所讲的，都是关于刚体（坐标系）、时钟和电磁过程之间的关系。对这种情况考虑不足，就是动体电动力学目前所必须克服的那些困难的根源。

　　一 运动学部分

　　§1、同时性的定义

　　设有一个牛顿力学方程在其中有效的坐标系。为了使我们的陈述比较严谨，并且便于将这坐标系同以后要引进来的别的坐标系在字面上加以区别，我们叫它“静系”。

　　如果一个质点相对于这个坐标系是静止的，那么它相对于后者的位置就能够用刚性的量杆按照欧儿里得几何的方法来定出，并且能用笛卡儿坐标来表示。

　　如果我们要描述一个质点的运动，我们就以时间的函数来给出它的坐标值。现在我们必须记住，这样的数学描述，只有在我们十分清楚地懂得“时间”在这里指的是什么之后才有物理意义。我们应当考虑到：凡是时间在里面起作用的我们的一切判断，总是关于同时的事件的判断。比如我说，“那列火车7点钟到达这里”，这大概是说：“我的表的短针指到 7 同火车的到达是同时的事件。”

　　也许有人认为，用“我的表的短针的位置”来代替“时间”，也许就有可能克服由于定义“时间”而带来的一切困难。事实上，如果问题只是在于为这只表所在的地点来定义一种时间，那么这样一种定义就已经足够了；但是，如果问题是要把发生在不同地点的一系列事件在时间上联系起来，或者说——其结果依然一样——要定出那些在远离这只表的地点所发生的事件的时问，那么这徉的定义就不够 了。

　　当然，我们对于用如下的办法来测定事件的时间也许会成到满意，那就是让观察者同表一起处于坐标的原点上，而当每一个表明事件发生的光信号通过空虚空间到达观察者时，他就把当时的时针位置同光到达的时间对应起来。但是这种对应关系有一个缺点，正如我们从经验中所已知道的那样，它同这个带有表的观察者所在的位置有关。通过下面的考虑，我们得到一种此较切合实际得多的测定法。

　　如果在空间的A点放一只钟，那么对于贴近 A 处的事件的时间，A处的一个观察者能够由找出同这些事件同时出现的时针位置来加以测定，如果．又在空间的B点放一只钟——我们还要加一句，“这是一只同放在 A 处的那只完全一样的钟。” 那么，通过在 B 处的观察者，也能够求出贴近 B 处的事件的时间。但要是没有进一步的规定，就不可能把 A 处的事件同 B 处的事件在时间上进行比较；到此为止，我们只定义了“ A 时间”和“ B 时间”，但是并没有定义对于 A 和 B 是公共的“时间”。只有当我们通过定义，把光从 A 到 B 所需要的“时间”，规定为等于它从 B 到 A 所需要的“时间”，我们才能够定义 A 和 B 的公共“时间”。设在“A 时间”tA ，从 A 发出一道光线射向 B ，它在“ B 时间”, tB 。又从 B 被反射向 A ，而在“A时间”t`A回到A处。如果

　　tB-tA=t’A-t’B

　　那么这两只钟按照定义是同步的。

　　我们假定，这个同步性的定义是可以没有矛盾的，并且对于无论多少个点也都适用，于是下面两个关系是普遍有效的：

　　1 ．如果在 B 处的钟同在 A 处的钟同步，那么在 A 处的钟也就同B处的钟同步。

　　2 ．如果在 A 处的钟既同 B 处的钟，又同 C 处的钟同步的，那么， B 处同 C 处的两只钟也是相互同步的。

　　这样，我们借助于某些（假想的）物理经验，对于静止在不同地方的各只钟，规定了什么叫做它们是同步的，从而显然也就获得了“同时”和“时间”的定义。一个事件的“时间”，就是在这事件发生地点静止的一只钟同该事件同时的一种指示，而这只钟是同某一只特定的静止的钟同步的，而且对于一切的时间测定，也都是同这只特定的钟同步的。

　　根据经验，我们还把下列量值

　　2|AB|/(t’A-tA)=c

　　当作一个普适常数（光在空虚空间中的速度）。

　　要点是，我们用静止在静止坐标系中的钟来定义时间，由于它从属于静止的坐标系，我们把这样定义的时间叫做“静系时间”。

　　§2 关于长度和附间的相对性

　　下面的考虑是以相对性原理和光速不变原理为依据的，这两条原理我们定义，如下。

　　1 ．物理体系的状态据以变化的定律，同描述这些状态变化时所参照的坐标系究竞是用两个在互相匀速移动着的坐标系中的哪一个并无关系。

　　2 ．任何光线在“静止的”坐标系中都是以确定的速度 c运动着，不管这道光线是由静止的还是运动的物体发射出来的。由此，得

　　光速=光路的路程/时间间隔

　　这里的“时间间隔”，是依照§1中所定义的意义来理解的。

　　设有一静止的刚性杆；用一根也是静止的量杆量得它的长度是l．我们现在设想这杆的轴是放在静止坐标系的 X 轴上，然后使这根杆沿着X轴向 x 增加的方向作匀速的平行移动（速度是 v ）。我们现在来考查这根运动着的杆的长度，并且设想它的长度是由下面两种操作来确定的：

　　a ）观察者同前面所给的量杆以及那根要量度的杆一道运动，并且直接用量杆同杆相叠合来量出杆的长度，正象要量的杆、观察者和量杆都处于静止时一样。

　　b ）观察者借助于一些安置在静系中的、并且根据§1作同步运行的静止的钟，在某一特定时刻 t ，求出那根要量的杆的始末两端处于静系中的哪两个点上。用那根已经使用过的在这种情况下是静止的量杆所量得的这两点之间的距离，也是一种长度，我们可以称它为“杆的长度”。

　　由操作 a ）求得的长度，我们可称之为“动系中杆的长度”。根据相对性原理，它必定等于静止杆的长度 l 。

　　由操作 b ）求得的长度，我们可称之为“静系中（运动着的）杆的长度”。这种长度我们要根据我们的两条原理来加以确定，并且将会发现，它是不同于 l的。

　　通常所用的运动学心照不宣地假定了：用上面这两种操作所测得的长度彼此是完全相等的，或者换句话说，一个运动着的刚体，于时期 t ，在几何学关系上完全可以用静止在一定位置上的同一物体来代替。

　　此外，我们设想，在杆的两端（A和B)，都放着一只同静系的钟同步了的钟，也就是说，这些钟在任何瞬间所报的时刻，都同它们所在地方的“静系时间”相一致；因此，这些钟也是“在静系中同步的”。

　　我们进一步设想，在每一只钟那里都有一位运动着的观察者同它在一起，而且他们把§1中确立起来的关于两只钟同步运行的判据应用到这两只钟上。设有一道光线在时 间tA从 A 处发出，在时间tB于 B 处被反射回，并在时间t`A返回到 A 处。考虑到光速不变原理，我们得到：

　　tB-tA=rAB/(c-v) 和 t’A-tB=rAB/(c+v)

　　此处 rAB表示运动着的杆的长度——在静系中量得的。因此，同动杆一起运动着的观察者会发现这两只钟不是同不进行的，可是处在静系中的观察者却会宣称这两只钟是同步的。

　　由此可见，我们不能给予同时性这概念以任何绝对的意义；两个事件，从一个坐标系看来是同时的，而从另一个相对于这个坐标系运动着的坐标系看来，它们就不能再被认为是同时的事件了。

1，地球中心的剧烈运动致使山脉和火山升出水面。

2，爱因斯坦的狭义相对论和他的其它发现让他闻名于世。

3，贫穷也造就了一个群体，可以被用来承担变化引起的代价。举例来说，穷人们在由于自动化所造成的失业中首当其冲，同时他们的家因为新建高速公路而被毁掉，而不是那些有钱人的。

4，那些人真是太那什么了。他们会和你结交，然后利用你的单纯赚钱。